வெப்பப் பரிமாற்றம்: திருத்தங்களுக்கு இடையிலான வேறுபாடு
உள்ளடக்கம் நீக்கப்பட்டது உள்ளடக்கம் சேர்க்கப்பட்டது
190.105.188.44 (Talk) பயனரால் செய்யப்பட்ட திருத்தம் 1891548 இல்லாது செய்யப்பட்டது |
சி + துணைப்பகுப்பு using AWB |
||
வரிசை 4:
== கடத்தல் ==
கடத்தல் என்பது பொருட்களின் துகள்களின் நேரடித் தொடர்பின் மூலமான வெப்பத்தின் பரிமாற்றம் ஆகும். ஆற்றலின் பரிமாற்றம் முதன்மையாக திரவங்களில் நீளும் தன்மையுடைய தாக்கமாக அல்லது உலோகங்களில் மேம்பட்டதாக கட்டற்ற [[இலத்திரன்]] பரவல் மூலமாகவோ அல்லது மின்கடத்தாப் பொருட்களில் மேம்பட்டதாக போனான் அதிர்வாக இருக்கலாம்.மற்றொரு வகையில் அண்மையில் உள்ள அணுக்கள் ஒன்றுக்கொன்று அதிர்வுகளை ஏற்படுத்தும் போது அல்லது இலத்திரன்கள் ஒரு அணுவில் இருந்து மற்றொன்றுக்கு நகரும் போது கடத்தலின் மூலமாக வெப்பம் பரிமாற்றப்படுகிறது. கடத்தலானது திடப்பொருட்களில் அதிகமாக இருக்கிறது. அவற்றில் அணுக்களுக்கு இடையில் உள்ள ஒப்பீட்டளவில் நிலையான சிறப்புத் தொடர்பின் நெட்வொர்க் அதிர்வு மூலமாக அவற்றுக்கு இடையில் ஆற்றலைப் பரிமாற்றுவதற்கு உதவுகிறது.
வெப்பக் கடத்தலானது திரவ நீரோட்டங்கள் இல்லாத சூழ்நிலைகளில் திரவத்தினுள் துகள்களின் பரவலுக்கு நேரடியாகத் தொடர்புடையதாக இருக்கிறது. இந்த வகை வெப்பப் பரவல் அதன் பண்புகளில் நிறைப் பரவலில் இருந்து மாறுபடுகின்றது. இது பெரும்பாகும் திடப்பொருட்களில் மட்டுமே ஏற்படலாம். ஆனால் நிறைப்பரவல் பெரும்பாலும் திரவங்களுக்குள் ஏற்படுவதாக இருக்கிறது.
உலோகங்கள் (எ.கா. தாமிரம், பிளாட்டினம், தங்கம், இரும்பு மற்றும் பல) பொதுவாக வெப்ப ஆற்றலின் சிறந்த கடத்திகள் ஆகும். இது உலோகங்கள் இரசாயன ரீதியாக பிணைக்கப்பட்டிருப்பதன் காரணமாக ஏற்படுகிறது. உலோக பிணைப்புகளில் (சக இணைப்பு அல்லது அயனுக்குரிய பிணைப்புகள் ஆகியவற்றுக்கு எதிரானதாக) உலோகங்கள் முழுவதும் வெப்ப ஆற்றலைத் துரிதமாக பரிமாற்றும் திறன் கொண்ட எலக்ட்ரான்களின் கட்டற்ற நகர்வைக் கொண்டிருக்கின்றன.
[[அடர்த்தி]] குறைவாக இருக்கும் போது கடத்தல் நிகழ்கிறது. ஆகையால் திரவங்கள் (மற்றும் குறிப்பாக வாயுக்கள்) குறைவான கடத்துத் திறன் கொண்டிருக்கின்றன. இது வாயுவில் உள்ள அணுக்களுக்கு இடையில் அதிக தொலைவு இருப்பதன் காரணமாக ஏற்படுகிறது. அணுக்களுக்கு இடையில் குறைந்த மோதல்கள் மட்டுமே இருந்தால் கடத்தல் குறைவாக இருக்கும். வாயுக்களின் கடத்துத்திறன் வெப்பநிலையில் அதிகரிக்கின்றன. சிக்கலான புள்ளிக்கு வெற்றிடத்தில் இருந்து அழுத்தம் அதிகரிப்பதால் கடத்துத்திறன் அதிகரிக்கிறது. வாயுவின் அடர்த்தியானது வாயுவின் மூலக்கூறுகள் ஒரு புறப்பரப்பில் இருந்து மற்றொன்றுக்கு வெப்பத்தை பரிமாற்றுவதற்கு முன்பு ஒன்றுக்கொன்று இணைவதாக எதிர்பார்ப்பது போன்று இருக்கிறது. அடர்த்தியின் இந்த புள்ளிக்குப் பிறகு கடத்துத்திறனானது அழுத்தம் மற்றும் அடர்த்தி அதிகரிப்பதுடன் சிறிதளவு மட்டுமே அதிகரிக்கிறது.
வரிசை 18:
;தளராநிலைக் கடத்தலும் மாறுகின்ற கடத்தலும்
* '''தளராநிலைக் கடத்தல்''' என்பது வெப்பநிலை மாறுபாடு இயக்கும் கடத்தல் நிலையானதாக இருக்கும் போது நடைபெறும் கடத்தலின் வடிவமாக இருக்கிறது. அதனால் சமநிலையாக்கல் நேரத்திற்குப் பின்னர் கடத்துகின்ற பொருளின் வெப்பநிலைகளின் இடஞ்சார்ந்த விநியோகம் (வெப்பநிலைக் களம்) தொடர்ந்து எந்த மாற்றமும் அடையாது. எடுத்துக்காட்டாக ஒரு துண்டு ஒரு முனையில் குளிராகவும் மற்றொரு முனையில் சூடாகவும் இருக்கலாம். ஆனால் துண்டு நெடுகிலும் வெப்பநிலைகளின் சாய்வு வீதம் நேரத்தில் மாற்றமடைந்திருக்காது. கொடுக்கப்பட்ட துண்டின் ஒரு பிரிவில் வெப்பநிலை நிலையாக நீடித்திருக்கும். மேலும் இந்த வெப்பநிலை வெப்பப் பரிமாற்றமடையும் திசை நெடுகிலும் நேரியலாக மாறுபடும்.
தளராநிலைக் கடத்தலில் குறிப்பிட்ட பகுதியில் நுழையும் வெப்பத்தின் அளவு வெப்பம் வரும் அளவுக்குச் சமமானதாக இருக்கும். தளராநிலைக் கடத்தலில் நேர் மின்னோட்டக் கடத்தலின் அனைத்து விதிகளும் "வெப்ப நோரோட்டங்களுக்கும்" பயன்படுத்தலாம். சில நிகழ்வுகளில் ஒத்திசைவில் இருந்து மின் தடைகள் போன்று "வெப்பத் தடைகள்" எடுப்பதற்குச் சாத்தியமாக இருக்கிறது. வெப்பநிலையானது மின்னழுத்தத்தின் பணியைச் செய்கிறது மற்றும் பரிமாற்றப்படும் வெப்பம் மின்னோட்டத்தின் ஒத்திசைவாக இருக்கிறது. * '''மாறுகின்ற கடத்தல்''' தளரும் நிலைச் சூழல்களும் கூட ஏற்படுகின்றன. அதில் வெப்பத் தாமிரப் பந்தானது குறைவான வெப்பநிலையில் எண்ணெயினுள் வீழ்ச்சியடையும் போது போன்ற சூழலில் வெப்பநிலை வீழ்ச்சி அல்லது அதிகரிப்பு மிகவும் கடுமையாக ஏற்படுகிறது. இங்கு பொருளினுள் வெப்பநிலைக் களம் நேரத்தின் செயல்பாடாக மாற்றப்படுகிறது. மேலும் வெப்பநிலையில் இடஞ்சார்ந்த மாற்றத்தை பொருளுடன் குறிப்பிட்ட காலத்துக்கு ஆய்வு மேற்கொள்ளப்படுகிறது. இந்த முறை வெப்பக் கடத்தல் ''மாறுகின்ற கடத்தல்'' எனக் குறிப்பிடப்படலாம். இந்த முறைகளின் ஆய்வு மிகவும் சிக்கலானது (எளிமையான வடிவங்கள் தவிர்த்து). அதனால் தோராயமான தேற்றங்களின் பயன்பாடுகள் மற்றும்/அல்லது கணினி மூலமாக எண்சார்ந்த பகுப்பியல் மேற்கொள்ளப்படுகின்றன. இதில் மிகவும் பிரபலமானதொரு வரைபட முறை ஹெஸ்லர் அட்டவணைகளின் பயன்பாடு ஆகும்.
;முழுமொத்த அமைப்பு ஆய்வு
ஒரு பொருளில் வெப்பக்கடத்தல் நடக்கும் போது மாறுகின்ற கடத்தலின் பொதுவான தோராயமதிப்பு அந்த பொருளின் வரம்புநிலை நெடுகிலும் இருக்கும் வெப்பக் கடத்தைக் காட்டிலும் மிகவும் வேகமானதாக இருக்கும் என்பது ''முழுமொத்த அமைப்பு ஆய்வு'' ஆகும். (பொருளுக்குள் இருக்கும்) மாறுகின்ற கடத்தல் அமைப்பின் ஒரு அம்சத்தில் இருந்து அதற்குச் சமமான தளராநிலை அமைப்புக்குப் பொருத்தமாகக் குறைப்பதற்கான தோராய முறை ஆகும் (அதாவது பொருளினுள் இருக்கும் வெப்பநிலை முழுமையாக சமச்சீருடையதாகக் கருதப்படுகிறது. எனினும் அதன் மதிப்பு நேரத்திற்கு ஏற்றார்போல் மாறலாம்).
இந்த முறையில் பயோட் எண் என்று அழைக்கப்படுவது கணக்கிடப்படுகிறது. அது பொருளினுள் கடத்துகை வெப்பத் தடைக்கு மாறுபட்ட வெப்பநிலையின் சமச்சீரான குளித்தலுடன் பொருளின் வரம்புநிலைக்குக் குறுக்காக வெப்பத்தைப் பரிமாற்றுவதற்கான எதிர்ப்புத்திறனின் விகிதாச்சாரமாக வரையறுக்கப்படுகிறது. ஒரு பொருளினுள் பரிமாற்றப்பட்ட வெப்பத்துக்கான எதிர்ப்புத்திறன் அந்த் பொருளுடன் முழுமையாகப் பரவும் வெப்பத்துக்கான எதிர்ப்புத்திறனைக் காட்டிலும் குறைவாக இருக்கும் போது பயோட் எண் ஒன்றை விடக் குறைவாக இருக்கும். இந்த நிகழ்வில் குறிப்பாக பயோட் எண்கள் சிறியதாக இருக்கும் போது ''பொருளினுள் இடஞ்சார்ந்த சமச்சீர் வெப்பநிலை'' யின் தோராய மதிப்பு பயன்படுத்த ஆரம்பிக்கப் படலாம். பொருளினுள் பரிமாற்றப்பட்ட வெப்பத்துக்கு தனக்குள் சமச்சீராக பரவுவதற்கு நேரம் இருக்கிறது என யூகிக்கலாம். பொருளுக்குள் நுழையும் வெப்பத்துக்கு எதிர்ப்புத்திறனுடன் ஒப்பிடும் போது இவை நிகழ்வதாகக் கொள்ளலாம்.
பயோட் எண் பொதுவாக பொதுவான-துல்லிய தோராய மதிப்பு மற்றும் வெப்பப் பரிமாற்றப் பகுப்பாய்வு ஆகியவற்றுக்காக 0.1 ஐ காட்டிலும் குறைவாக இருக்க வேண்டும். முழுமொத்த அமைப்பு தோராய மதிப்புக்கான கணிதத் தீர்வு நியூட்டனின் குளிர்வு விதியைக் கொடுக்கிறது. அது கீழே விவரிக்கப்பட்டிருக்கிறது.
இந்த முறை பகுப்பாய்வு மனிதர்கள் இறந்த நேரத்தை ஆய்வு செய்வதற்காக தடய அறிவியலில் பயன்படுத்தப்படுகிறது. மேலும் இது வசதியான நிலை அமைப்பின் மாற்றத்தின் மிகவும் நெருங்கிய கண நேர விளைவுகளை உறுதியளிப்பதற்கு HVAC (வெப்பமாக்கல் (heating), காற்றோட்டம் (ventilating) மற்றும் காற்றுப்பதனம் (air-conditioning) அல்லது பருவநிலைக் கட்டுப்பாட்டைக் கட்டமைத்தல்) இலும் பயன்படுத்தப்படலாம்.<ref>Heat Transfer - A Practical Approach by ''Yugnus A Cengel''</ref>
வரி 40 ⟶ 42:
* இயல்பான வெப்பச்சலனம்: திரவத்தில் வெப்பநிலையின் மாறுபாடுகளின் காரணமாக அடர்த்தி மாறுபாடுகளின் விளைவாக ஏற்படும் மிதக்கும் தன்மையுடைய விசைகளின் காரணமாக திரவ இயக்கம் ஏற்படும் போது இது ஏற்படுகிறது. எடுத்துக்காட்டாக வெளிப்புற மூலங்கள் இல்லாமல் திரவத்தின் நிறை சூடான புறப்பரப்புடன் தொடர்பு கொள்ளும் போது அதன் திரவத்தின் நிறை குறைவான அடர்த்தியை அடைந்து விடுவதன் காரணமாக மூலக்கூறுகள் பிரிந்துவிடுகின்றன மற்றும் சிதறிவிடுகின்றன. இது நடைபெறும் போது அந்தத் திரவம் செங்குத்தாகவோ அல்லது கிடைமட்டமாகவோ மாற்றமடைகிறது. அதேசமயம் குளிர்விப்புத் திரவம் அடர்ந்துவிடும் மற்றும் திரவம் மூழ்கிவிடும். ஆகையால் சூடான கனவளவானது திரவத்தின் குளிர்வான கனவளவுக்கு வெப்பத்தைப் பரிமாற்றும்.<ref>http://biocab.org/Heat_Transfer.html Biology Cabinet organization, April 2006, “Heat Transfer”, Accessed 20/04/09</ref>
* தூண்டப்பட்ட வெப்பச்சலனம்: செயற்கையாகத் தூண்டப்பட்ட வெப்பச்சலன மின்னோட்த்தை உருவாக்கும் விசிறிகள் மற்றும் குழாய்கள் போன்ற வெளிப்புற மூலங்கள் மூலமாக புறப்பரப்பின் மீது பாய்வு ஏற்படுத்தக்கூடிய விசையாக திரவம் இருக்கும் போது இது நிகழ்கிறது.<ref>http://www.engineersedge.com/heat_transfer/convection.htm Engineers Edge, 2009, “Convection Heat Transfer”,Accessed 20/04/09</ref>
வரி 84 ⟶ 85:
தொடர் சாய்வு வீதங்களுக்கான ஒத்திசைவாக ஃபூரியரின் விதி இருக்கிறது.
இதற்கு பின்வரும் எளிமைப்படுத்தல் (''முழுமொத்த அமைப்பு வெப்பப் பகுப்பாய்வு'' மற்றும் மற்ற இதே போன்றவைகள் இவ்வாறு அழைக்கப்படுகின்றன) பயன்படுத்தப்படலாம். நீண்ட காலமாக இது பொருளில் உட்புற வெப்பக் கடத்துத்திறனுக்கு புறப்பரப்புக் கடத்துத்திறன் தொடர்புடைய பயோட் எண் மூலமாக அணுமதிக்கப்படுகிறது. இந்த விகிதாச்சாரம் அனுமதித்தால் அந்தப் பொருள் ஒப்பீட்டளவில் உயர் உட்புற கடத்துதிறன் கொண்டிருப்பதைக் காட்டும். எடுத்துக்காட்டாக (நல்ல தோராய மதிப்புக்கு) முழு உடல் முழுவதும் ஒரே சமச்சீர் வெப்பநிலை இருக்கும் மேலும் இந்த வெப்பநிலை சூழ்நிலைகளின் காரணமாக வெளிப்புறத்தில் இருந்து குளிர்விக்கப்படும் போதும் சீராக மாற்றமடையும். இந்த நிகழ்வு ஏற்பட்டால் இந்த நிலைகள் உடலின் வெப்பநிலையின் நேரத்துடன் அடுக்கேற்றச் சிதைவின் பண்பைக் கொடுக்கும்.
இது போன்ற நிகழ்வுகளில் முழு உடலும் முழுமொத்தக் கொள்திறன் வெப்பத் தேக்கமாகக் கருதப்படுகிறது. மொத்த வெப்ப உள்ளடக்கம் எளிமையான மொத்த வெப்ப ஏற்புத்திறன் '''C''' மற்றும் பொருளின் வெப்பநிலை '''T''' க்கு விகித சமமாக இருக்கிறது அல்லது '''Q = C T''' ஆக இருக்கிறது. வெப்ப ஏற்புத்திறன் '''C''' இன் வரையறையில் இருந்து '''C = ''dQ/dT'' ''' வருகிறது. நேரத்தைச் சார்ந்து இந்த சமன்பாட்டை வகையீடு செய்தால் அது அடையாளத்தைத் தரும் (பொருளின் வெப்பநிலைகள் கொடுக்கப்பட்ட நேரத்தில் சமச்சீராக இருப்பதில் நீண்டகாலத்திற்கு ஏற்கத்தக்கதாக இருக்கும்): '''''dQ/dt '' = C (''dT/dt'' )''' . இந்த வெளிப்பாடு முதல் சமன்பாட்டில் '''''dQ/dt'' ''' ஐ மாற்றலாம் அது இந்தப் பகுதியில் மேலே ஆரம்பிக்கப்பட்டிருக்கிறது. பின்னர் '''T(t)''' என்பது நேரம் '''t''' இல் அது போன்ற பொருளின் வெப்பநிலையாக இருக்கிறது மற்றும் '''T<sub>env</sub>''' என்பது பொருளைச் சுற்றிய சூழலின் வெப்பநிலை ஆகும்:
வரி 92 ⟶ 93:
இங்கு
'''''r'' ''' = '''hA/C''' என்பது அமைப்பின் நேர்மறை மாறிலிப் பண்புரு. அது '''1/நேரம்''' கொண்ட அலகுகளில் இருக்க வேண்டும். மேலும் இது சில நேரங்களில் பண்புரு நேர மாறிலி '''t<sub>0</sub>''' எனக் குறிப்பிடப்படுகிறது. அது கீழே கொடுக்கப்பட்டிருக்கிறது: '''''r'' ''' = '''1/t<sub>0</sub>''' =''' ΔT/[''dT(t)/dt'' ]''' . அதனால் இந்த வெப்ப அமைப்புகள் '''t<sub>0</sub>''' = '''C/hA.''' (அதனால் அமைப்பின் மொத்த வெப்ப ஏற்புத்திறன் '''C''' அதன் நிறை '''m''' இன் மூலமாக பெருக்கமடையும் அதன் நிறை-தன் வெப்ப ஏற்புத்திறன் '''c<sub>p</sub>''' மூலமாகத் தொடர்ந்து குறிப்பிடப்படலாம். அதனால் நேர மாறிலி '''t<sub>0</sub>''' ம் '''mc<sub>p</sub>/hA''' மூலமாக கொடுக்கப்படலாம்).
ஆகையால் மேற்கண்ட சமன்பாட்டை பின்வருமாறு பயனுள்ளதாக எழுதலாம்:
:<math> \frac{d T(t)}{d t} = - \frac{1}{t_0} \Delta T(t)\quad </math>
வரி 102 ⟶ 103:
: <math> T(t) = T_{\mathrm{env}} + (T(0) - T_{\mathrm{env}}) \ e^{-r t}. \quad </math>
இங்கு '''''T'' ''' ('''''t'' ''' ) என்பது '''''t'' ''' நேரத்தில் வெப்பநிலை மற்றும் '''T(0)''' என்பது பூஜ்ஜிய நேரத்தில் ஆரம்ப வெப்பநிலையாக அல்லது '''''t'' ''' = 0 ஆக இருக்கிறது.
பின்வருமாறு இருந்தால்:
வரி 141 ⟶ 142:
மாறுபட்ட ஊடகங்களின் (எடுத்துக்காட்டாக பகுநிலை மூலமாக) மூலமாக வெப்பப் பரிமாற்றத்தின் நிகழ்வுகளில் ஒப்புமைத் தடையானது பகுநிலையை அமைக்கும் பொருட்களின் தடையின் கூடுதலாக இருக்கிறது. அதே போன்று மாறுபட்ட வெப்பப் பரிமாற்ற முறைகள் உள்ள நிகழ்வுகளில் மொத்தத் தடையானது மாறுபட்ட முறைகளின் தடைகளின் கூடுதல் ஆகும். வெப்பச் சுற்றுக் கருத்தைப் பயன்படுத்தும் போது ஏதேனும் ஒரு ஊடகத்தின் மூலமாக பரிமாற்றப்படும் வெப்பத்தின் அளவு வெப்பநிலை மாற்றத்தின் ஈவெண் ஆகவும் ஊடகத்தின் மொத்த வெப்பத் தடையாகவும் இருக்கும்.
எடுத்துக்காட்டாக பகுநிலைச் சுவர் குறுக்கு- பிரிவுசார் பரப்பளவு A வாகக் கருதினால். பகுநிலையானது k<sub>1</sub> வெப்பக் குணகத்துடன் L<sub>1</sub> நீண்ட சிமெண்ட் பூச்சு மற்றும் k<sub>2</sub> வெப்பக் குணகத்துடன் L<sub>2</sub> நீண்ட தாள் முகப்பிட்ட ஃபைபர் கண்ணாடியாக இருக்கும். சுவரின் இடது புறப்பரப்பு T<sub>i</sub> இல் இருக்கும் மற்றும் அது வெப்பச்சலனக் குணகம் h<sub>i</sub> உடன் காற்றுக்கு வெளிப்படுவதாக இருக்கிறது. சுவரின் வலது புறப்பரப்பு T<sub>o</sub> ஆக இருக்கிறது மற்றும் அது வெப்பச்சலனக் குணகம் h<sub>o</sub> உடன் காற்றுக்கு வெளிப்படுவதாக இருக்கிறது.
பகுநிலை மூலமாக வெப்பக் தடைக் கருத்துப் பயன்படுத்தப்பட்ட வெப்பப் பாய்வு பின்வருமாறு:
வரிசை 174:
அதிகரித்த தடையாக இது தொடரும் தருக்கம் அதிகரித்த கடத்தல் பாதையின் மூலமாக உருவாகும் (''x'' ).
எனினும் காப்பின் இந்த அடுக்கை இணைப்பதும் கூட புறப்பரப்பு பரப்பளவு மற்றும் அதனால் வெப்பச்சலனப் பரப்பளவு (''A'' ) ஆகியவற்றின் நிலையான அதிகரிப்பைக் கொண்டிருக்கிறது.
இதற்கு வெளிப்படையான எடுத்துக்காட்டு உருளை வடிவக் குழாய் ஆகும்:
வரிசை 188:
''வெப்பப் பரிமாற்றி'' என்பது ஒரு திரவத்தில் இருந்து மற்றொரு திரவத்துக்கு செயதிறமிக்க முறையில் வெப்பப் பரிமாற்றம் செய்வதற்காக உருவாக்கப்பட்ட சாதனம் ஆகும். இதில் திரவங்கள் திடச் சுவரின் மூலமாக அவை கலந்து விடாதபடி பிரிக்கப்பட்டிருக்கலாம் அல்லது திரவங்கள் நேரடியாக தொடர்பு கொள்ளும் விதமாக இருக்கலாம். வெப்பப் பரிமாற்றிகள் குளிர்ப்பதனம், காற்றுப்பதனம், வெளிச் சூடாக்கல், [[மின் உற்பத்தி]] மற்றும் வேதிச் செயல்பாடுகள் ஆகியவற்றில் பரவலாகப் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. வெப்பப் பரிமாற்றியின் ஒரு பொதுவான எடுத்துக்காட்டு காரில் உள்ள ரேடியேட்டர் ஆகும். அதில் சூடான ரேடியேட்டர் திரவமானது ரேடியேட்டர் புறப்பரப்பின் மீது பாயும் காற்றின் மூலமாகக் குளிர்விக்கப்படுகிறது.
இணைப் பாய்வு, கிடைமட்டப் பாய்வு மற்றும் குறுக்குப் பாய்வு ஆகியவை பொதுவான வகை வெப்பப் பரிமாற்றிப் பாய்வுகளாக இருக்கின்றன. இணைப்பாய்வில் வெப்பப் பரிமாற்றம் ஏற்படும் சமயத்தில் இரண்டு திரவங்களும் ஒரே திசையில் நகரும். கிடைமட்டப் பாய்வில் இரண்டு திரவங்களும் எதிர் திசையில் நகரும் மற்றும் குறுக்குப் பாய்வில் இரண்டு திரவங்களும் ஒன்றுக்கொன்று செங்கோணங்களில் நகரும். வெப்பப் பரிமாற்றிக்கான பொதுவான கட்டுமானங்களில் ஓடு மற்றும் குழாய், இரைட்டைக் குழாய், வெளித்தள்ளியத் துடுப்புக் குழாய், சுழற்சித் துடுப்புக் குழாய், யு.குழாய் மற்றும் அடுக்கப்பட்ட தகடு போன்றவை அடங்கும்.
பொறியாளர்கள் வெப்பப் பரிமாற்றியின் கருத்தியலான வெப்பப் பரிமாற்றத்தைக் கணக்கிடும் போது அவர்கள் இரண்டு திரவங்களின் மாறுபடும் நிலைகளுக்கு இடையில் உள்ள இயக்க வெப்பநிலை மாறுபாடுகள் சார்ந்து முயற்சி செய்கின்றனர். இந்த எளிமையான அமைப்புகளைக் கணக்கில் எடுத்துக்கொண்டால் 'சராசரி' வெப்பநிலையாக லாக் சராசரி வெப்பநிலை மாறுபாடு (log mean temperature difference) (LMTD) பொதுவாக பயன்படுத்தப்படுகிறது. மிகவும் சிக்கலான அமைப்புகளில் LMTD இன் நேரடி அறிவு கிடைப்பதில்லை. மாறாக பரிமாற்ற அலகுகளின் எண்ணிக்கை (number of transfer units) (NTU) முறை பயன்படுத்தப்படலாம்.
வரிசை 253:
* [http://www.mne.psu.edu/webb/Book_WEB.HTML Principles of Enhanced Heat Transfer - Book]
* [http://www.msm.cam.ac.uk/phase-trans/2007/HT/heat_transfer.html Aspects of Heat Transfer, Cambridge University]
[[பகுப்பு:கூகுள் தமிழாக்கம்-இயற்பியல்]]
| |||