வெப்பப் பரிமாற்றம்: திருத்தங்களுக்கு இடையிலான வேறுபாடு

உள்ளடக்கம் நீக்கப்பட்டது உள்ளடக்கம் சேர்க்கப்பட்டது
சி clean up
வரிசை 16:
வெப்பக் குழாய் என்பது இந்த வழியில் உருவாக்கப்பட்ட முனைப்பற்ற சாதனமாக இருக்கிறது. அது மிகவும் அதிக வெப்பக் கடத்துதிறனைக் கொண்டு செயல்படுகிறது.
 
;தளராநிலைக் கடத்தலும் மாறுகின்ற கடத்தலும்
 
* '''தளராநிலைக் கடத்தல்''' என்பது வெப்பநிலை மாறுபாடு இயக்கும் கடத்தல் நிலையானதாக இருக்கும் போது நடைபெறும் கடத்தலின் வடிவமாக இருக்கிறது. அதனால் சமநிலையாக்கல் நேரத்திற்குப் பின்னர் கடத்துகின்ற பொருளின் வெப்பநிலைகளின் இடஞ்சார்ந்த விநியோகம் (வெப்பநிலைக் களம்) தொடர்ந்து எந்த மாற்றமும் அடையாது. எடுத்துக்காட்டாக ஒரு துண்டு ஒரு முனையில் குளிராகவும் மற்றொரு முனையில் சூடாகவும் இருக்கலாம். ஆனால் துண்டு நெடுகிலும் வெப்பநிலைகளின் சாய்வு வீதம் நேரத்தில் மாற்றமடைந்திருக்காது. கொடுக்கப்பட்ட துண்டின் ஒரு பிரிவில் வெப்பநிலை நிலையாக நீடித்திருக்கும். மேலும் இந்த வெப்பநிலை வெப்பப் பரிமாற்றமடையும் திசை நெடுகிலும் நேரியலாக மாறுபடும். <p> தளராநிலைக் கடத்தலில் குறிப்பிட்ட பகுதியில் நுழையும் வெப்பத்தின் அளவு வெப்பம் வரும் அளவுக்குச் சமமானதாக இருக்கும். தளராநிலைக் கடத்தலில் நேர் மின்னோட்டக் கடத்தலின் அனைத்து விதிகளும் "வெப்ப நோரோட்டங்களுக்கும்" பயன்படுத்தலாம். சில நிகழ்வுகளில் ஒத்திசைவில் இருந்து மின் தடைகள் போன்று "வெப்பத் தடைகள்" எடுப்பதற்குச் சாத்தியமாக இருக்கிறது. வெப்பநிலையானது மின்னழுத்தத்தின் பணியைச் செய்கிறது மற்றும் பரிமாற்றப்படும் வெப்பம் மின்னோட்டத்தின் ஒத்திசைவாக இருக்கிறது.</p>
வரிசை 29:
பயோட் எண் பொதுவாக பொதுவான-துல்லிய தோராய மதிப்பு மற்றும் வெப்பப் பரிமாற்றப் பகுப்பாய்வு ஆகியவற்றுக்காக 0.1 ஐ காட்டிலும் குறைவாக இருக்க வேண்டும். முழுமொத்த அமைப்பு தோராய மதிப்புக்கான கணிதத் தீர்வு நியூட்டனின் குளிர்வு விதியைக் கொடுக்கிறது. அது கீழே விவரிக்கப்பட்டிருக்கிறது.
 
இந்த முறை பகுப்பாய்வு மனிதர்கள் இறந்த நேரத்தை ஆய்வு செய்வதற்காக தடய அறிவியலில் பயன்படுத்தப்படுகிறது. மேலும் இது வசதியான நிலை அமைப்பின் மாற்றத்தின் மிகவும் நெருங்கிய கண நேர விளைவுகளை உறுதியளிப்பதற்கு HVAC (வெப்பமாக்கல் (heating), காற்றோட்டம் (ventilating) மற்றும் காற்றுப்பதனம் (air-conditioning) அல்லது பருவநிலைக் கட்டுப்பாட்டைக் கட்டமைத்தல்) இலும் பயன்படுத்தப்படலாம்.<ref>Heat Transfer - A Practical Approach by ''Yugnus A Cengel'' </ref>
 
== வெப்பச்சலனம் ==
வரிசை 39:
பின்வரும் இரண்டு வகையான வெப்பச்சலன வெப்பப் பரிமாற்றகள் இருக்கின்றன:
 
* இயல்பான வெப்பச்சலனம்: திரவத்தில் வெப்பநிலையின் மாறுபாடுகளின் காரணமாக அடர்த்தி மாறுபாடுகளின் விளைவாக ஏற்படும் மிதக்கும் தன்மையுடைய விசைகளின் காரணமாக திரவ இயக்கம் ஏற்படும் போது இது ஏற்படுகிறது. எடுத்துக்காட்டாக வெளிப்புற மூலங்கள் இல்லாமல் திரவத்தின் நிறை சூடான புறப்பரப்புடன் தொடர்பு கொள்ளும் போது அதன் திரவத்தின் நிறை குறைவான அடர்த்தியை அடைந்து விடுவதன் காரணமாக மூலக்கூறுகள் பிரிந்துவிடுகின்றன மற்றும் சிதறிவிடுகின்றன. இது நடைபெறும் போது அந்தத் திரவம் செங்குத்தாகவோ அல்லது கிடைமட்டமாகவோ மாற்றமடைகிறது. அதேசமயம் குளிர்விப்புத் திரவம் அடர்ந்துவிடும் மற்றும் திரவம் மூழ்கிவிடும். ஆகையால் சூடான கனவளவானது திரவத்தின் குளிர்வான கனவளவுக்கு வெப்பத்தைப் பரிமாற்றும்.<ref>http://biocab.org/Heat_Transfer.html Biology Cabinet organization, April 2006, “Heat Transfer”, Accessed 20/04/09</ref>
 
* தூண்டப்பட்ட வெப்பச்சலனம்: செயற்கையாகத் தூண்டப்பட்ட வெப்பச்சலன மின்னோட்த்தை உருவாக்கும் விசிறிகள் மற்றும் குழாய்கள் போன்ற வெளிப்புற மூலங்கள் மூலமாக புறப்பரப்பின் மீது பாய்வு ஏற்படுத்தக்கூடிய விசையாக திரவம் இருக்கும் போது இது நிகழ்கிறது.<ref>http://www.engineersedge.com/heat_transfer/convection.htm Engineers Edge, 2009, “Convection Heat Transfer”,Accessed 20/04/09</ref>
வரிசை 72:
இது தொடர்புடைய கொள்கையான '''நியூட்டனின் குளிர்வு விதி''' யானது ''உடலின் வெப்ப இழப்பின் விகிதம் உடல் மற்றும் அதன் சுற்றுப்புறங்களுக்கு இடையில் உள்ள வெப்பநிலைகளின் மாறுபாடுகளுக்கு விகித சமமாக இருக்கும்'' எனக்கூறுகிறது.
அந்த விதியானது வகையீட்டுச் சமன்பாடாகக் கொடுக்கப்பட்டிருக்கிறது:
:<math> \frac{d Q}{d t} = h \cdot A( T_{\text{env}}- T(t)) = - h \cdot A \Delta T(t)\quad </math>
 
:<math>Q=</math> [[ஜூல்]]களின் வெப்ப ஆற்றல்
வரிசை 79:
::::<math>T =</math> பொருளின் புறப்பரப்பு மற்றும் உட்புற வெப்பநிலை (எனினும் இவை தோராய மதிப்பில் ஒரே மதிப்புடையதாக இருக்கின்றன)
:::::<math>T_{\text{env}} = </math>சூழ்நிலையின் வெப்பநிலை
::::::<math>\Delta T(t)= T(t) - T_{\text{env}} </math>என்பது சூழ்நிலை மற்றும் பொருள் ஆகியவற்றுக்கு இடையில் உள்ள நேரம் சார்ந்த வெப்பச் சாய்வு வீதம்
 
இந்த வடிவ வெப்ப இழப்புக் கொள்கை சில நேரங்களில் மிகவும் துல்லியமானதாக இருக்காது. துல்லியமான உருவாக்கம் ஒரு தன்மையற்ற அல்லது மோசமான கடத்துத்திறன் கொண்ட ஊடகத்தில் (நிலையற்ற) வெப்பப் பரிமாற்றச் சமன்பாடு சார்ந்த வெப்பப் பாய்வின் பகுப்பாய்வு தேவையாக இருக்கிறது.
வரிசை 171:
{{Copyedit|section|date=March 2009}}
குறைவான வெப்பக் கடத்துத்திறன் (''k'' ) பொருட்கள் வெப்பப் பாய்மங்களைக் குறைக்கின்றன. இதில் ''k'' மதிப்பு குறைவாக இருக்கும். அதற்கு ஒத்திசைவான வெப்பத் தடை (''R'' ) மதிப்பு அதிகமாக இருக்கும். <br />
வெப்பக் கடத்துத்திறனின் (k) அலகுகள் W·m<sup>-1−1</sup>·K<sup>-1−1</sup> (ஒரு கெல்வினுக்கு ஒரு மீட்டருக்கு ஒரு [[வாட்]]ஸ்) ஆகும். ஆகையால் காப்பின் அதிகரித்த அகலம் (''x'' மீட்டர்கள்) ''k'' குறைகிறது. மேலும் தடையும் அதிகரிக்கிறது.
 
அதிகரித்த தடையாக இது தொடரும் தருக்கம் அதிகரித்த கடத்தல் பாதையின் மூலமாக உருவாகும் (''x'' ).
வரிசை 178:
 
இதற்கு வெளிப்படையான எடுத்துக்காட்டு உருளை வடிவக் குழாய் ஆகும்:
* காப்பு தடிமனாக இருப்பதால் வெளிப்புற ஆரம் அதிகரிக்கிறது மற்றும் அதனால் புறப்பரப்பு பரப்பளவு அதிகரிக்கிறது.
* அதிகரித்த காப்பு அகலத்தின் இணைக்கப்பட்ட தடை இருக்கும் புள்ளி புறப்பரப்பு பரப்பளவின் விளைவுகளின் காரணமாக அதிகநிழல் கொண்டதாக மாறிவிடுவது '''சிக்கலான காப்புத் தடிமன்''' என அழைக்கப்படுகிறது. எளிமையான உருளை வடிவ குழாய்களில்:<ref>http://mechatronics.atilim.edu.tr/courses/mece310/ch9mechatronics.ppt. Dr. Şaziye Balku: Notes including Critical Insulation Thickness as at 26/03/09</ref>
 
:<math>{R_{critical}} = {k \over h}</math>
 
உருளைவடிவ குழாயின் இந்தத் தோற்றப்பாட்டின் வரைபட எடுத்துக்காட்டுக்குப் பார்க்கவும்: புற இணைப்பு: 26/03/09 இல் சேர்க்கப்பட்ட [http://www.cheresources.com/insulationzz.shtml சிக்கலான காப்புத் தடிமன் வரைபடம்]
வரிசை 195:
== கொதித்தல் வெப்பப் பரிமாற்றம் ==
 
கொதிக்கும் திரவங்களில் வெப்பப் பரிமாற்றம் சிக்கலானது ஆனால் குறிப்பிடத்தக்க அளவிலான தொழில்நுட்ப முக்கியத்துவம் வாய்ந்தது ஆகும். இது வெப்பப் பாய்மத்தில் இருந்து புறப்பரப்பு வெப்பநிலை மாறுபாடு வரை தொடர்புடைய s-வடிவ வளைவின் பண்புகளைக் கொண்டிருக்கிறது (பார்க்க Kay &amp; Nedderman 'Fluid Mechanics &amp; Transfer Processes', CUP, 1985, ப. 529).
 
குறை இயக்க வெப்பநிலைகளில் கொதித்தல் ஏற்படுவதில்லை மற்றும் வெப்பப் பரிமாற்ற விகிதம் பொதுவான ஒற்றை-பிரிவு இயங்கமைப்புகள் மூலமாக கட்டுப்படுத்தப்படுகிறது. புறப்பரப்பு வெப்பநிலை அதிகரிப்பதால் இடஞ்சார்ந்த கொதித்தல் ஏற்படுகிறது. மேலும் வெற்றிடக் குமிழ்கள் அணுக்கருவினை சுற்றியுள்ள குளிரான திரவங்களினுள் வளர்ந்து அதனைச் சிதைத்து விடுகின்றன. இது உப குளிர்வித்தல் அணுக்கருவினை கொதித்தல் எனப்படுகிறது. மேலும் இது மிகவும் சிறந்த வெப்பப் பரிமாற்ற இயங்கமைப்பு ஆகும். உயர் குமிழ் உருவாக்க விகிதங்களில் குமிழ்கள் தலையிட ஆரம்பிக்கும். மேலும் வெப்பப் பாய்மம் புறப்பரப்பு வெப்பநிலையுடன் துரிதமாக அதிகரிக்காது (இது அணுக்கருவினைக் கொதித்தல் DNB இல் இருந்து வெளியேறுவதாக இருக்கிறது). இன்னும் உயர் வெப்பநிலைகளில் வெப்பப் பாய்மத்தில் பெருமளவை அடைந்துவிடும் (சிக்கலான வெப்பப் பாய்மம்). தொடர்ந்து வரும் வீழ்ச்சியடையும் வெப்பப் பரிமாற்றத்தின் ஆட்சியை ஆய்வு செய்வது எளிதல்ல. ஆனால் மாற்றுக் கால அணுக்கரு வினை மற்றும் படலக்கொதிப்பு ஆகியவற்றின் பண்புகளைக் கொண்டிருப்பதாக நம்பப்படுகிறது.
வரிசை 232:
 
;Related journals
 
* [http://www.tandf.co.uk/journals/titles/01457632.asp ''Heat Transfer Engineering'' ]
* [http://www.tandf.co.uk/journals/titles/08916152.asp ''Experimental Heat Transfer'' ]
வரி 255 ⟶ 254:
* [http://www.mne.psu.edu/webb/Book_WEB.HTML Principles of Enhanced Heat Transfer - Book]
* [http://www.msm.cam.ac.uk/phase-trans/2007/HT/heat_transfer.html Aspects of Heat Transfer, Cambridge University]
 
 
[[af:Warmteoordrag]]
"https://ta.wikipedia.org/wiki/வெப்பப்_பரிமாற்றம்" இலிருந்து மீள்விக்கப்பட்டது